自由电,free electricity

1)free electricity
自由电
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2)free electron
自由电子
1.
Estimation of the specific heat and the conductivity of free electron by Pauli exclusion principle;
用泡利原理估算自由电子的比热和电导率


2.
This paper, based on the Fermi gas model, studies the energy of free electron gas in metal,discusses the highest energy, the average energy and the energy level density of free electrongas.
本文根据费米气体模型理论,研究金属中自由电子气的能量,讨论电子的最高能量、平均能量和电子气的能级密度。


3.
The equation describing interaction of photo and free electron in metals is a process of quantum.
方程所描写的是光子与金属中的自由电子相互作用的一个量子过程,光子与电子的作用,不可能把能量全部交给电子,只有受金属束缚的电子,才可以全部吸收一个光子的能量。


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3)free charge
自由电荷
1.
It is given a formula about the general relationship between polarization and such charge as induced charge and free charge, and the sufficient condition that polarization is decided only by the distribution of induced charge.
给出了极化强度与极化电荷及自由电荷的一般关系,指出了极化强度仅由极化电荷分布决定的充分条件。


2.
In special conditions, electric displacement vector D is in relation to free charges, magnetic field intensity H is in relation to conducting current.
在特殊情况下，电位移矢量 D仅与自由电荷分布有关； H仅与传导电流有关。


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4)free potentiodynamic
自由电位
1.
At the same time,a free potentiodynamic electrode is add between the focus electrode and the anode.
同时在聚焦极与阳极之间增加一个自由电位电极,该电极电位受聚焦极与阳极静电电压感应,形成界于聚焦极与阳极间的电压,该电压在电子枪内形成了另一个聚焦极,从而使从阴极发射出的电子在经过聚焦极聚焦后又进行了一次会聚,因而进一步提高了电子枪的分辨率。



5)free charges
自由电荷
1.
Under general conditions, electric displacement vector is not only related to free charges but also to polarized electric charges.
分析了电位移矢量在一般情况下不仅与自由电荷有关 ,而且还与极化电荷有关 ,并给出了电位移矢量仅与自由电荷有关的条件 ,研究了极化电荷的分布规律。


2.
We have discussed the condition in which the electric displacement D may be simply determined by free charges in the medium and the contribution from polarization charges is not necessarily considered.
当我们研究的问题满足一定条件时，电位移矢量Ｄ仅与自由电荷有关，而与极化电荷无


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6)free powe
自由电源
1.
Micro-miniature free power flowing integrating meter;
JDA-10超小型自由电源流量积算仪的研制




补充资料：金属的自由电子理论


金属的自由电子理论
Free-electron theory of metals

　　体电势表现出各向异性这样一个物理事实的结果。然而，准自由电子模型却假定二‘是个标量。 费米能电子是具有半整数自旋的基本粒子，因此电子遵循费米一狄拉克统计。每一电子带有，=一4.8K101。静电单位的电荷，并且有一内案磁矩脚按照费米一狄拉克统计，如果有一个在温度T处于热平衡的电子系集，则一个能量为。的允许量子态被电子占据的概率由费米分布f0(。)= 上式中出现系数2，是由于每一k态可以月两个电子，这两个电子具有相反的自旋取向.又_中的积分在一般情况下必须采用数值积分法计然而，在金属中，n大到足以使f0(。)取图中所元那种形式.几乎所有低于甲的能态都完全被占领f0(。)明显地偏离l和零的能量范围同f0(目的能量范围相比就比较狭窄(属千k7’的数量绍符合这种条件的电子气称为高度简并化的.在王情况下，afo/a。只有在如图所示的那么一个小泊(1)，~~‘二~~_~~~~一f一，一、af0， 夏很国四刁小寺丁令，四四珍熟期19伟少二二a JO口‘钠式轧的而=1).种能的给出，式中k为玻耳兹曼常量，参数甲称为费米能。费米能即是占有概率为1/2时的能量.通常在习惯上也把准自由电子的系集称为电子气.参阅“费米-狄拉克统计”(Fermi~压rac。tatisti。)和、“物质的分子运动论(kinetie theory of matter)各条。 波矢在量子力学中，自由电子由具有如下形式的波函数来描述:积分都可表为一个迅速收敛的级数:丁了;(·)赞过·一g(，，一誓(、T)2(守)._，尹‘(r)~沪·，，(2)7)自成也就是由一平面波来描述。这里k称为波矢。波矢的允许值要由间题的边界条件来确定.就眼前的目的来说，k可以看作是一个连续变童.自由电子能量由下式给出: 式(6)中的积分以及其他用以计算金属中洲由电子性质的类似积分，都可利用分部积分法〕式(7)的那种形式。。(正)二p矛/zm二扩介，/枷，(3)这里协是电子在k态时的动量，九是普朗克常量h除以2二。对晶格中的电子，其正确波函数并不是由式(2)而是由下式给出:么(r)二U.(r)沪”，(4)此波函数称为布洛赫函数。这里U。(r)是一个晶格的周期性函数。作为一级近似，能量与波矢的关系仍然由式(3)给出，但其中的自由电子质量要由有效质量m’代替。 态密度几乎对金属的电子性质的一切计算，都会涉及到一个重要的量，那就是态密度N(幻。对于某一特定的电子自旋取向，在。与。
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自由电,free electricity